摘要:由于经人体组织的传输光子携带的血糖信号非常微弱,近红外光谱法测量血糖的灵敏度不高,难以获得较高的准确度。因此通过优化测量波长、测量距离等尝试提高测量灵敏度的研究一直在进行。然而,这些研究多倾向于关注血糖引起的组织吸收系数和散射系数的变化,而忽视了不同部位组织本身的光学特性对灵敏度的影响,缺乏比较不同部位之间的灵敏度差异。实际上,组织本身的光学参数会通过影响光程来影响吸收变化、散射变化作用于光强变化的系数的大小,因此,综合考虑上述两方面的因素后确定出的血糖测量灵敏度是更合理的。为了探究这种综合作用,选取2%、 5%、 10%和20%四种浓度的intralipid溶液作为人体组织仿体,通过蒙特卡洛模拟的方法,探讨了在1 000~1 660 nm波段,四种溶液中糖的吸收作用、散射作用和两者综合作用下的糖灵敏度,以及各部分灵敏度与其本身光学参数的关系。结果表明,在散射系数最大的20%intralipid溶液中检测到的糖信号也最强。据此,该研究将为部位优选提供依据,以获得较大的糖灵敏度。同时,对1 000~1 660 nm波段内的糖信号进行分析,发现在1 000~1 350 nm波段,糖引起的吸收作用基本可以忽略,信号的差异主要来自于散射的变化;而在1 350~1 660 nm,散射和吸收共同作用,其中散射的贡献大于吸收,散射最优的测量波长在1 450 nm附近;而考虑散射和吸收的共同作用时,最优的测量波长在1 400 nm附近。最后,为了验证理论分析的有效性,对四种溶液进行了实验,采用了1 000~1 660 nm波段中的六个典型波长,结果表明四种溶液中糖信号最大的检测波长均为1 409 nm,且在20%intralipid中的糖信号灵敏度最大,说明实验结果与理论分析吻合较好。综上,该研究可为人体无创血糖检测合适的测量部位、合适的波长选择提供借鉴。
2022年, 全世界的糖尿病患者已超过5.37亿[1]。 对于他们而言, 无创伤的血糖检测一直是他们的期待。 基于近红外光谱法的血糖检测是一个有前景的无创方法, 采用两个或多个光源-探测器距离进行差分测量的方法[2],可以有效地提高活体光谱采集的稳定性, 也是目前该领域多采用的测量形式。
以往的研究中, 有些侧重于利用糖的吸收进行血糖测量[3],其原理是糖分子在1 100~1 300 nm波段存在二级倍频吸收, 在1 500~1 800 nm波段存在一级倍频吸收[4]。 然而, 由于组织内糖浓度低、 吸收系数较小, 糖只能贡献微弱的吸收信号, 而背景组织中存在吸收比其高得多的其他物质(如水, 蛋白质, 脂肪等),它们的变动经常将糖的吸收信号淹没。 因此, 只基于吸收作用原理的血糖检测对仪器精度要求超高, 不易实现。
另有许多研究倾向于利用糖引起的散射变化进行测量[5,6],其原理是基于糖浓度变化引起了组织液的折射率改变, 进而改变了组织的散射系数。 经研究和对比, 在1 000~1 700 nm的漫反射光信号中, 糖浓度变化引起的散射变化对信号的贡献大于吸收变化的贡献, 是糖信号的主要来源, 且Han等已经证实了目前的检测仪器是可以检测到该糖信号的[2]。 但是散射信号的特异性不强, 可能会和其他来源的散射干扰混在一起, 不利于糖信号的特异性识别。 因此, 仅依赖糖的散射进行检测也是有局限性的。
糖信号实际是吸收和散射的综合结果, 有必要从这两个方面综合考虑测量对策。 在1 000~1 700 nm波段天然地形成了两个区域, 在1 000~1 350 nm糖几乎没有吸收或者只有极小的吸收, 信号以散射为主; 而在1 350~1 700 nm,特别是1 500~1 700 nm,糖的吸收较大, 因此该波段信号为吸收和散射效应的共同作用。 有研究表明当测量波长或者源探距离选择不恰当时, 这两部分信号会相互削弱[7]。 因此, 分析两种信号在不同波段的特点是必要的。
当比较不同散射介质中的糖信号时, 吸收系数的变化在不同介质中近似相同, 而散射系数的变化则有较大差异。 如在不同组成比例的intralipid仿体中, 糖浓度变化引起的散射信号变化是不相同的。 另外,Kinnunen等[8]还发现在离体培养的组织样本中, 糖引起的光学相干断层扫描(optical coherence tomography, OCT)信号(为0.67%~1.74% (mmol·L-1)-1)比在intralipid仿体中(0.029%~0.07% (mmol·L-1)-1)更大。 因此, 有必要在目标测量介质中分开考察糖的散射与吸收的贡献, 这有助于对糖信号的组成有更深入系统的理解。 同时, 由于不同介质本身的光学参数不同, 导致漫反射光对其吸收变化、 散射变化响应的敏感性不同。 从上述两点综合来看, 选择合适的介质, 可能有利于获得更大的信号响应。
以四种体积分数的intralipid溶液作为不同的组织仿体, 探讨在1 000~1 660 nm波段, 糖的吸收作用、 散射作用以及两者综合作用下的测量灵敏度, 以及各部分灵敏度与组织本身光学参数的关系。 以期为人体测量部位以及测量波长的选择提供依据。
1、实验部分
1.1差分测量灵敏度的定义
用自然对数定义某光源-探测器距离下的漫反射光吸光度Aρ
式(1)中,I0是入射光强,Iρ为漫反射光强, ρ为光源-探测器距离(SDS)。
介质中单位浓度葡萄糖变化时, ρ位置测量的漫反射吸光度变化为:
,即单个SDS下的糖灵敏度。 若采用两个光源-探测器距离ρA和ρB进行差分测量, 则它们的差分吸光度为
差分处理可以有效地消除仪器漂移和活体共模干扰。
采用差分吸光度测量糖信号时, 灵敏度定义为
,分别是差分吸光度随吸收变化和散射变化的系数, 而
分别是单位糖浓度引起的吸收系数变化量和约化散射系数变化量。
式(3)中的
可视为恒定的, 即为糖的摩尔消光系数, 而
与糖引起的介质折射率变化及介质本身的散射系数大小有关[9]。
intralipid溶液中的散射遵循米散射的规律,
式(4)中,n1为粒子折射率,n0为介质折射率,
为糖引起的溶液折射率变化, 约为2.5×10-5 (mmol·L-1)-1 [10]。 可以看出,
与介质本身的μ′s有关, 散射系数越大,
的公式代入式(3),可以得到
当检测位置ρA、 ρB固定时,K1和K2的大小将取决于介质本身的光学参数μa和μ′s的大小。
图1给出了2%、5%、10%和20%四种体积分数的intralipid溶液在1 000~1 660 nm的吸收系数μa和约化散射系数μ′s[11],以及它们随糖浓度的变化率[4]。
从图1(d)可以看出,20% intralipid溶液的
远远大于其他三种溶液。
图1四种intralipid溶液的光学参数及随糖浓度的变化率
(a):吸收系数;(b):约化散射系数;(c):吸收系数随糖浓度的变化率;(d):约化散射系数随糖浓度的变化率
1.2蒙特卡罗(MC)模拟
依据图1中的光学参数进行了不同介质中漫反射光强的蒙特卡罗模拟, 为了区分葡萄糖引起的吸收和散射的单独作用, 模拟三种情况:(1)葡萄糖浓度变化100 mmol·L-1时, 只考虑吸收系数变化,(2)只考虑散射系数变化,(3)吸收和散射同时变化时的差分吸光度变化量。 另外, 分别令吸收系数变化1 cm-1、 散射系数变化1.49 cm-1(约化散射系数变化1 cm-1),考察0.17和0.20 cm两个光源-探测器距离下差分吸光度的变化, 可以分别得到介质差分吸光度对吸收变化和散射变化的偏微分系数K1和K2。
1.3实验设计
采用多光源-探测器距离的漫反射光信号采集系统进行实验, 系统示意图如图2所示。 实验系统包括:6个时分复用的检测波长, 分别为1 050、1 219、1 314、1 409、1 550和1 609 nm。 分别距离光源0.09、0.125、0.17、0.20和0.23 cm的5个光电检测器。 圆柱形样品池直径6.18 cm、 高度10 cm,由1 mm厚的硬质树脂制成。 样品池可以注入约210 mL的intralipid液体, 液体高度约为7 cm。 信号采集部分包括ADC转换模块和计算机等。
图2实验系统示意图
选择0.09~0.23 cm作为测量距离是依据光在该波段的吸收和衰减情况确定的, 它满足了6个波长的测量需要。 以连续测量20%intralipid溶液的情况为例: 在0.09、0.125和0.17 cm处,1分钟的测量噪声大约有0.5~3 mV(最大检测电压是5 V),在0.20和0.23 cm处1 min测量噪声约为0.4 mV,能够分辨4 mmol·L-1的糖浓度变化。 在0.20和0.23 cm两个距离下的差分信号消除光源漂移的效果最好,6个波长的差分吸光度AD在1 min以内变化量在0.000 1 a.u.以内, 足够分辨1 mmol·L-1的糖浓度变化。
采用购置的20%intralipid试剂(厂家: 费森尤斯卡比华瑞制药有限公司)加水稀释后配制了10%、5%和2%的intralipid溶液, 每种体积分数的intralipid溶液分为两份, 取其中一份的intralipid溶液加入葡萄糖粉末, 配制成260 mg·dL-1(14.4 mmol·L-1)的含糖intralipid溶液。 每次实验之间均清理样品池。 同种体积分数的intralipid溶液的不含糖、 含糖两种溶液依次被测量, 并记录5个光源-探测器距离下的漫反射光强。 通过式(1)和式(2)分别计算得到溶液在5个SDS下的吸光度, 以及5个SDS两两差分后的差分吸光度。 将含糖溶液和不含糖溶液的吸光度作差, 获得葡萄糖的检测灵敏度。
2、结果与讨论
2.1 MC模拟结果
模拟获得: 两种糖浓度下, 各个光源-探测器距离(SDS)的漫反射光能量, 由式(1)计算吸光度, 可得到各个SDS下, 糖浓度变化引起的吸光度变化, 图3(a)是以5% intralipid仿体作为介质, 六个波长下葡萄糖的吸光度灵敏度(单位浓度变化时吸光度变化量)随SDS的结果。 我们选用的SDS范围是0.1~0.25 cm,可以看到, 在该范围内吸光度变化量随SDS呈现线性的变化规律。 其余几种浓度的intralipid也有类似现象。 在这个范围内任取两个距离进行差分, 即可获得差分吸光度。
图3(b)给出了在四种intralipid仿体中,0.20和0.23 cm两个距离下的差分灵敏度, 糖浓度引起的差分吸光度变化理论上可以认为是吸收变化和散射变化两部分的贡献, 图3(c)为仅考虑葡萄糖浓度变化引起吸收系数变化时的差分吸光度变化。 图3(d)为仅考虑葡萄糖浓度变化引起散射系数变化时的差分吸光度变化。 可以看到在1 000~1 350 nm,糖的吸收信号非常小, 差分信号主要来自于糖引起的散射变化; 而在1 350~1 660 nm,糖的吸收有一定的贡献, 但该波段吸收作用和散射作用引起的差分吸光度变化是相反的, 在1 600 nm附近甚至抵消为0。 从图3(c、d)中还可以看到, 在四种仿体中,20% intralipid溶液中散射变化引起的差分信号最大,2% intralipid溶液的最小; 而吸收部分的信号则相反,2% intralipid溶液中糖吸收引起的差分信号最大,20% intralipid溶液的最小; 但是图3(b)中吸收与散射变化的综合效果显示了:20% intralipid溶液中的糖灵敏度最大。 可见散射变化在糖信号中占了主导地位, 是散射系数最大的20% intralipid溶液中糖信号最大的原因。
图3糖灵敏度的MC模拟结果
进一步, 分别分析吸收变化部分和散射变化部分, 吸收变化可拆解为糖引起的吸收系数变化量
和吸收变化贡献系数K1,散射变化可拆解为糖引起的散射系数变化量
和散射变化贡献系数K2。K1、K2随波长变化曲线如图4(a, b)。
从图4(a, b)可以看出,K1在短波长波段1 000~1 350 nm偏大, 而在长波长波段1 350~1 660 nm偏小, 这是由于短波长的光程较长, 长光程对吸收变化更敏感。 而K2在短波长波段1 000~1 350 nm偏小, 在长波长波段1 350~1 660 nm偏大, 尤其在水的吸收峰1 450 nm附近最大, 这说明吸收越强的波长对散射的变化越敏感, 主要是由于散射变化常引起光程改变, 当吸收越强时, 较小的光程改变就会产生较大的信号响应。
针对散射变化部分对灵敏度的贡献, 如果只考虑
,波长越短, 灵敏度越大, 但结合其贡献系数K2时, 最优的吸收测量波长应该是1 450 nm附近。 因此, 糖的测量灵敏度除了与
有关, 还与K1和K2密切相关, 即与介质本身的光学特性密切相关。
图4四种intralipid介质中的吸收、 散射变化偏微分系数
由于在吸收和散射的综合效果中, 散射起到了主导作用,
越大, 灵敏度越大。 比较四种溶液,20% intralipid溶液μ′s最大,
起到了主导作用, 因此20% intralipid溶液葡萄糖灵敏度最大。 由此可得出, 散射系数大的介质具有更大的测量灵敏度。
综合散射和吸收的效果, 四种溶液的最大灵敏度的波长均出现在1 400 nm附近。 这是由于1 350~1 660 nm的糖吸收与散射有部分的抵消作用导致的。
2.2实验结果
对含葡萄糖14.4 mmol·L-1的intralipid溶液和不含葡萄糖的intralipid溶液在六个波长(1 050、1 219、1 314、1 409、1 550和1 609 nm)的漫反射光强进行采集, 同时可分别得到它们在五个SDS下的漫反射光强, 由式(1)计算吸光度, 获得单个SDS下的糖灵敏度
,如图5所示。
图5糖在不同波长的测量灵敏度
由图5可看出, 这4种intralipid溶液中, 这五个光源-探测器距离范围内, 糖的测量灵敏度随SDS大致呈线性变化, 与2.1中的模拟结果一致。
由于0.20和0.23 cm两个SDS下的差分信号消除光源漂移等干扰的效果最稳定, 因此主要使用这两个SDS下的差分信号比较了四种溶液中糖的灵敏度, 如图6所示, 可以看出, 四种intralipid溶液中,1 409 nm波长处灵敏度最大。20%的intralipid溶液中糖测量灵敏度最大,2%的intralipid溶液糖测量灵敏度最小。 这与模拟结果中的灵敏度规律一致, 验证了糖测量灵敏度的推测方法的有效性。
图6实验测得的四种intralipid中的糖灵敏度
2.3讨论
首先讨论了影响糖的测量灵敏度的两个因素, 即糖浓度的变化引起光的吸收和散射的变化。 通过对两部分作用的分解, 我们发现糖的散射变化是糖浓度信号的主要贡献者。
然后, 重点讨论了介质本身的光学参数是如何影响测量灵敏度的。 从模拟和实验的结果都可得到, 在体积分数大的仿体中(如20% intralipid)比在体积分数较小的仿体中(如2% intralipid)容易获得更大的测量灵敏度, 这主要是由于它们的光学参数不同。 而其中糖的吸收对于不同仿体来说区别非常小, 而糖的散射却在不同仿体中区别较大。20%intralipid仿体的约化散射系数μ′s最大,
与μ′s呈正比, 因此其
也最大, 即使它的作用系数K2低于其他仿体, 但是综合效果
仍是最大。 可见, 在散射系数较大的介质中更容易获得大的糖灵敏度。 对于不同的人体测量部位, 其皮肤组织的组成和结构差异较大, 导致它们的光学参数不同。Takahiro等[12]在1 000~1 600 nm波段, 测量了人的手臂内侧、 脸颊、 手背、 食指与拇指之间的平均吸收系数和散射系数, 发现这几个部位的吸收系数相差不大, 而散射系数依此减小。 结合本工作的推论, 散射系数越大的皮肤组织, 糖的灵敏度越大。 因此前臂内侧可能是这几个部位中能获得最大灵敏度的部位。 下一步, 我们将对人体不同部位的糖灵敏度进行研究, 实测比较不同部位之间的差异, 获得灵敏度最大的测量部位。
除了在不同介质之间, 糖的灵敏度存在差异, 即使是对在同一种介质中, 在不同的测量波段, 糖信号的组成和大小也有不同的特点。 在1 000~1 350 nm波段, 糖的吸收作用基本可以忽略; 而在1 350~1 660 nm,散射和吸收共同作用, 其中散射的贡献大于吸收。 如果只考虑葡萄糖的吸收作用, 在1 500~1 660 nm波段可获得最大的吸收信号, 但综合考虑散射变化的影响, 吸收与散射变化部分会在这个波段相会削弱, 导致其灵敏度很低。 针对散射变化部分对灵敏度的贡献, 如果只考虑
,那么波长越短, 灵敏度越大, 但结合其作用系数K2时, 最优的测量波长应该是1 450 nm附近。 在整个波段中, 综合吸收和散射的共同作用, 四种溶液中的灵敏度最大波长出现在1 400 nm附近。 在实验中, 测量波长1 409 nm也的确在6个波长中获得了最大的灵敏度。
3、结 论
系统地讨论了散射介质中糖灵敏度的组成, 及其与介质本身的光学参数的关系。 经理论分析和实验验证, 我们发现在1 000~1 660 nm波段, 散射介质中糖信号的响应主要是由糖引起的散射变化贡献的, 小部分来自糖的吸收, 综合散射和吸收两种作用后, 糖信号最大的波长出现在1 400 nm附近; 比较2%、5%、10%和20%四种intralipid溶液中糖信号, 散射系数较大的20% intralipid溶液中糖的散射系数变化也最大, 最终获得了最大的糖信号灵敏度。 本研究可为无创血糖测量中选择能获得更高血糖灵敏度的人体测量部位和测量波长提供参考。 在选择测量部位和测量波长时, 可借鉴本方法考察介质中糖吸收、 散射两部分分别的作用及综合作用效果。
基金资助:国家自然科学基金项目(81971657)资助;
文章来源:葛晴,刘瑾,韩同帅,等.组织仿体的光学特性对糖信号检测灵敏度的影响分析[J].光谱学与光谱分析,2024,44(05):1262-1268.
分享:
2022年, 全世界的糖尿病患者已超过5.37亿。 对于他们而言, 无创伤的血糖检测一直是他们的期待。 基于近红外光谱法的血糖检测是一个有前景的无创方法, 采用两个或多个光源-探测器距离进行差分测量的方法, 可以有效地提高活体光谱采集的稳定性, 也是目前该领域多采用的测量形式。
2024-05-11提出了一种利用数码相机进行观测的新型分光计方案及其调节方法,并研制了实验样机.利用数码相机替代了传统分光计中的望远镜部分,可观察并记录相关光学现象.调节分光计时,首先利用数码相机镜头对焦于无穷远作为标准进行平行光调节,然后利用反射狭缝像的位置调节载物台与旋转轴的垂直,最后以载物台为基准调节数码相机及平行光管与旋转轴垂直.对新型分光计的特性分析及实验结果表明:该新型分光计具有调节难度低、测量误差小、能同时观测多条光谱线的特点。
2020-12-08长波红外光谱(8~14μm)是介于中红外波段和太赫兹波之间的重要电磁辐射,对应着地球表面常温目标物体的辐射波段和地球“第三大气窗口”,相对于短波和中波红外辐射,长波红外辐射受大气散射影响较小。因此,长波红外辐射在红外夜视、资源探测、精确制导、安防报警等科研及国防领域具有极其重要的应用,为国家综合实力的重要体现。
2020-12-08气体浓度检测一直是十分重要的工作,它与人类生活、环境变化和工业生产都息息相关,尤其是有毒有害气体的检测。近年来随着光谱技术的大力发展,可调谐半导体激光光谱技术(tunablediodelaserabsorptionspectroscopy,TDLAS)已逐渐发展成熟,它具有灵敏度高、响应速度快、实时监测以及优秀的便携性等优点,成为了气体检测的重要技术之一。
2020-12-08随着科学技术的不断发展进步,军事和镜头相关的工商业领域都越来越多的使用红外光学系统。尤其在军事方面,光学系统发展迅速,导致军事方面对光学系统的性能有越来越高的要求。通常情况下,摄远物镜的系统长度小于其焦距[1],所以焦距相同时,把红外物镜设计成红外摄远物镜就可以很大程度上减少系统的制作成本。
2020-12-05光刻工艺是集成电路制造中最重要、最关键的工艺步骤之一。随着半导体技术的飞速发展,图形越来越密集,特征尺寸越来越小,对光刻工艺分辨率的要求越来越高。光刻工艺中一个重要的性能指标是每个图形的分辨率。在先进的半导体集成电路制造中,为获得高集成度器件分辨率很关键。
2020-11-20激光加工是一种非接触、无污染、无磨损的加工工艺,它包含激光切割、激光打孔、激光标刻等加工方式。激光打标技术已经在众多领域占有很大的比例,国家根据激光标刻行业制定了一系列的标准。工艺参数的设定在激光标刻过程中对其加工质量和效率起到了重要作用[1]。本文以激光标刻文字、条形码为研究对象,通过优化汉字笔画打标顺序和圆弧代替直线加工,能够激光标刻质量和效率。
2020-10-19在我们最近的工作中[11],将RF白噪声和波长调制被同时添加到OA-ICOS系统中,提出了一种痕量气体检测的新方法(RF-WM-OA-ICOS)。与未受RF噪声干扰的OA-ICOS相比,RF-WM-OA-ICOS的探测极限提高了约6倍。本文将进一步地详细研究RF噪声扰动对WM-OA-ICOS系统的二次谐波信号的影响,并基于该技术建立了一套高精密的甲烷气体测量装置。
2020-09-09自动随着公路建设的不断发展,对公路建设的质量提出了更高的要求,需要构建公路磨耗层质量自动监测模型,结合大数据信息处理方法,进行公路磨耗层质量自动监测的信息处理,提高公路磨耗层质量监测的自动化水平[1],从而提高公路建设的质量,提高对公路磨耗层质量信息健康管理水平[2],采用大数据信息管理和优化融合调度技术,进行公路磨耗层质量自动监测系统开发设计,在信息化管理平台下,进行公路磨耗层质量自动监测方法改进,对相关的公路磨耗层质量自动监测模型研究具有重要意义。
2020-08-10激光线性结构光传感器具有结构简单,体积小等特点,广泛用于焊接的焊缝追踪,轨迹规划等,称为焊接过程自动化的关键技术之一。而在结构光条定位中,为了提高定位精度,提出了亚像素的概念,是指在相机得到的像素和像素之间还有几十到十几个微米的距离。而通常我们计算出的坐标都是正整数,这表示的是我们是在对像素进行操作,而亚像素计算出来的坐标是实数,能够极大地提高算法的精度。
2020-08-10人气:3855
人气:3088
人气:2721
人气:2616
人气:2362
我要评论
期刊名称:光谱学与光谱分析
期刊人气:1690
主管单位:中国科学技术协会
主办单位:中国光学学会
出版地方:北京
专业分类:科学
国际刊号:1000-0593
国内刊号:11-2200/O4
邮发代号:82-68
创刊时间:1981年
发行周期:月刊
期刊开本:大16开
见刊时间:一年半以上
影响因子:0.735
影响因子:0.645
影响因子:0.874
影响因子:0.385
影响因子:0.111
400-069-1609
您的论文已提交,我们会尽快联系您,请耐心等待!
你的密码已发送到您的邮箱,请查看!